Wcześniej teoretycznie obliczałem prędkość kulki, która jest przyspieszana przez ciśnienie powietrza, kiedy wychodzi z lufy. Krótko mówiąc, obliczyłem prędkość na około 150 m / s. Jednak chciałem bardziej realistycznej prędkości. Sprawdziłem równanie oporu i próbowałem zastosować je, aby uzyskać bardziej realistyczną prędkość, ale nie sądzę, że moja odpowiedź jest prawidłowa. Oto, czego użyłem:

$ F_d = \ frac {1} {2} pv ^ 2C_DA $

$ p $ = gęstość masy płynu (powietrza) = 1,23 kg / $ m ^ 3 $

$ v $ = prędkość przepływu względem płyn = 150 m / s

$ C_D $ = współczynnik oporu = 0,47 (dla kuli)

$ A $ = powierzchnia odniesienia = $ \ pi * (0,003 m) ^ 2 $ = 2,827 * 10 $ ^ {- 5} m ^ 2 $ (przekrój 6mm bb)

$ F_d $ = $ \ frac {1} {2} * \ frac {1,23Kg} {m ^ 3} * (\ frac {150m} {s}) ^ 2 * 2,87 * 10 ^ {- 5} m ^ 2 $

$ F_d $ = $ \ frac {.184 Kg * m} {s ^ 2} $ = .184N $

moja odpowiedź to 0,18 N. Biorąc pod uwagę, że siła działająca na kulkę z ciśnienia powietrza wynosi 14 N, tarcie powietrza spowolnić kulkę o mniej niż 1%. Czy jest coś, co robię źle, ponieważ wydaje się, że kulka znacznie zwalnia wraz z pokonaną odległością? Poza tym, czy istnieje sposób, aby uwzględnić rosnące zewnętrzne ciśnienie powietrza odpychające z powrotem na kulkę, gdy spręża ona powietrze podczas przyspieszania przez lufę?

Komentarze

  • Pamiętaj, że 14 N siły działającej na pocisk (co to jest kulka?) tylko działa przy wyjściu z beczki (co, jak sądzę, jest twoim punktem wyjścia w twoim myśleniu tutaj). Więc tutaj opór powietrza jest nieistotny. Ale od tego momentu nie jest nacisk, aby tak było. Tylko opór powietrza działa przez resztę lotu, co następnie go spowalnia. it seems that a bb slows down significantly with the distance it travels Zakładam, że masz jakieś dane, aby to powiedzieć – na podstawie tych danych dowiedz się, jakie jest faktycznie spowolnienie i porównaj z znalezioną siłą. Może to pasuje

Odpowiedź

Jeśli wystarczająco idealizujemy scenariusz, jest to proste ćwiczenie z równań różniczkowych, więc zabierzmy się do pracy. Po pierwsze, wiemy, że jego początkowa prędkość wynosi 150 $ \ text {m / s} $, ale nie jest to bynajmniej jego końcowa prędkość – oczywiście bb zwalnia, gdy podróżuje w powietrzu! Załóżmy, że w momencie, gdy kulka wychodzi z lufy, nie jest już popychana (jak wskazał Steevan). Zatem jedyną siłą działającą na nią jest opór powietrza. Pytanie brzmi więc, dlaczego kulka znacznie zwalnia z przebytą odległością – możemy to dokładnie określić, zakładając, że model jest poprawny.

Teraz model, którego używasz (najwyraźniej) dla oporu powietrza, jest podany jako

$$ F_d = \ frac {1} {2} pv ^ 2C_DA. $$

Chcemy zobaczyć, jak zmienia się prędkość w funkcji odległości! Ale znamy drugie prawo Newtona, więc możemy napisać, że

$$ F = m \ frac {dv} {dt} = m \ frac {dv} {dx} \ frac {dx} {dt} = mv „v $$

gdzie $ v $ jest teraz funkcją odległości (używa reguły łańcucha – mam nadzieję, że czujesz się z tym dobrze!).

Teraz możemy napisać równanie różniczkowe:

$$ mv „v = – \ frac {1} {2} pv ^ 2 C_DA. $$

Uwaga – jest tam znak minus, ponieważ siła przeciwstawia się kierunkowi ruchu. siła jest skierowana do tyłu, a cząstka ma dodatnią (np orward). Upraszczając, otrzymujemy

$$ v „= – \ frac {1} {2m} pC_DAv. $$

Oto proste równanie różniczkowe do rozwiązania: oddzielamy zmienne, tj. $ \ frac {v „} {v} = – \ frac {1} {2m} pC_DA, $, a następnie wykonując więcej magicznych reguł łańcuchowych, otrzymujemy

$$ \ frac {dv } {v} = – \ frac {1} {2m} pC_DA \, dx. $$

Teraz możemy zintegrować obie strony i znaleźć nasze rozwiązanie:

$$ \ int_ {v (0)} ^ {v (x)} \ frac {dv} {v} = – \ frac {1} {2m} pC_DA \ int_0 ^ x dx, $$ lub $$ v (x) = v ( 0) \ exp {\ left (- \ frac {1} {2m} pC_DA x \ right)}. $$ Na koniec możemy założyć warunek początkowy, że przy $ x = 0 $ prędkość wynosi 150 $ \ text {m / s} $:

$$ v (x) = (150 \ text {m / s}) \ exp {- \ left (\ frac {1} {2m} pC_DA x \ right )}. $$

Na koniec, w celu uzyskania odpowiedzi numerycznej, możesz chcieć podłączyć swoje znane stałe. Niestety do tego potrzebna jest znajomość masy kulki! Dla celów argumentacji przyjmijmy masę 0,12 $ \ text {g} $, najczęściej spotykaną masę kulek airsoftowych, zgodnie z Wiki – Airsoft Pellets . Możemy więc teraz obliczyć prędkość poruszającego się bb, wiedząc, że $ \ frac {1} {2} pC_D A = 0,00817 \ text {g / m} $!

Więc teraz mamy funkcję prędkości:

$$ v (x) = (150 \ text {m / s}) \ exp {(- 0,0681x)}. $$

Na przykład, aby znaleźć odległość, przy której prędkość spada o połowę, rozwiązalibyśmy

$$ 75 \ text {m / s} = (150 \ text {m / s}) \ exp {(- 0.0681x)}, $$

co daje odległość około 10 metrów.

Teraz widzisz, dlaczego bb znacznie zwalnia wraz z odległością – jest to wykładniczy zanik, który ma tendencję aby początkowo zmniejszyć ilość o dużą wartość, przy czym wielkość zmniejszenia maleje w czasie (lub w tym przypadku, z odległości).

Odpowiedź

Masz inną sytuację, gdy kulka znajduje się w lufie pistoletu BB. Zakładając, że kulka jest ciasno osadzona w lufie (a powinno być), popycha ją sprężone powietrze. Podczas tego powietrza powietrze rozszerza się na kulkę. W związku z tym należy zastosować zależność termodynamiczną dla danego procesu. Jeśli używasz stałej objętości gazu pod wysokim ciśnieniem do wypychania kulki z beczki, proces będzie najprawdopodobniej adiabatyczny (brak wymiany ciepła), ponieważ dzieje się tak szybko. W takim przypadku zobacz następujący link: http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/thermo/adiab.html

Dodaj komentarz

Twój adres email nie zostanie opublikowany. Pola, których wypełnienie jest wymagane, są oznaczone symbolem *