Olen oppinut $ F = iLB $ äskettäin. En kuitenkaan ymmärrä, miksi $ L $ on merkitty vektoriksi, mutta $ i $ ei ole.
Kuinka minun pitäisi määritellä normaalin sauvan pituusvektorin $ L $ suunta? Ja jos käännän nykyisen siinä magneettikentän siihen kohdistama voima muuttaisi suuntaa, oikein?
Joten luulen, että tässä kaavassa $ i $: n tulisi olla vektori, mutta ei $ L $. Olenko oikeassa?
Minä käytän fysiikkaa II Halliday Resnick ja Krane
Vastaa
uskon että tässä tekstissä $ i $ viittaa virtauksen suuruuteen (skalaari), jonka oletetaan olevan samassa suunnassa kuin pituusvektori $ \ vec {L} $ (vektori ).
Sekä $ i $ että $ \ vec {L} $ ei tarvitse olla vektoreita. Ajattele langan läpi kulkevaa virtaa – jos $ i $ olisi vektori ($ \ vec {i } $), niin $ \ vec {i} $: n suunta olisi aina sama kuin langan suunta, koska virta kulkee aina johdinta pitkin. Johdon suunta on jo kaapattu $ \ vec {L} $, joten ei ole välttämätöntä tehdä $ i $: sta myös vektorimäärää.
Kommentit
- Tämä vaikuttaa minusta erittäin järkevältä; – )
Vastaus
No, teoriassa – Olemme ottaneet elementin, jonka pituus on $ l $ nykyinen $ I $. Siksi vektori kuuluu koko tuotteeseen, joka on nimetty nykyiseksi elementiksi $ \ vec {Il} $. Tarkkaan ottaen nykyinen $ I $ on vektorin määrä. Se ei pidä jännitteestä tai energiasta. Sillä on suunta, jonka sanomme – ”Se virtaa täältä tänne”.
( Aivan kuten jokaisella teorialla , pieni osa pituutta, pinta-alaa tai tilavuutta, jotta voimme käyttää laskelmiamme siinä.)
Vastaa
$$ F = (iL) \ kertaa B $$ Tässä $ B $ on vektori ja $ (iL) $ on myös vektori. $ (iL) $ suunta on virtaavan virran suunta pitkin $ L $. $ F $ on $ (iL) $: n ja $ B $: n ristitulo.
Kommentit
- Ja tämä myös ratkaisee epäilyn siitä, että virta on vektori tai skalaari
- Se ' on päinvastoin, kuitenkin, $ (iL) \ kertaa B $.
Vastaus
Yksinkertaisesti sanottuna virta ei lisää vektorin tavoin. Jos minulla on tähti-risteys:
virtailla $ i_1 $ ja $ i_2 $ syöttämällä alaosa ja $ i_3 $ ylhäältä päin, $ -_ 3 = i_1 + i_2 $, mikä on skalaarinen lisäys. Jos yritämme lisätä vastaavia vektoreita, saadaan $ \ vec i_1 + \ vec i_2 = \ sqrt3 (| \ vec i_1 | + | \ vec i_2 |) \ hat i_3 \ neq \ vec i_3 $.
Toisaalta, $ d \ vec l $ on vektori. Joten, pakota pieni johdinelementti = $ id \ vec l \ times \ vec B $. Yhtenäisen magneettikentän sauvalle voimme integroida saamaan $ \ vec F = i \ vec L \ kertaa \ vec B $, koska muut termit ovat riippumattomia langan sijainnista ja $ \ int d \ vec L = \ vec L $